Відношення витрат можна виключити, якщо об'єднати рівняння; таким чином, співвідношення є остаточним рівнянням, по якому можна порівнювати теплове навантаження, розміри й температуру двох різних каналів реактора. Безумовно, навіть при рівномірному завантаженні зміна розмірів каналів (і перемичок між ними) викликає зміна локального теплового навантаження на трубку, оскільки для каналу з більшою величиною гідравлічного діаметра кількість навколишньої його речовини, що ділиться, менше, а прохідний перетин - більше.

Аналіз цього комбінованого впливу приводить нас до результатів, які при пористості активної зони виходять простим алгебраїчним підсумовуванням результатів, отриманих у вище-розглянутих випадках (при е = 0), а при інших значеннях пористості визначаються за правилом, що дуже мало відрізняється від зазначеного. Користуючись цими даними, проілюструємо зміну температури конкретним прикладом. Припустимо, що допуск на розмір каналу при його виготовленні такий.

Далі припустимо, що точність реалізації в конструкції щільності завантаження речовини, що ділиться, становить 0,002. Це також може привести до відхилення температури стінки у вихідному перетині на величину ±111° ДО (за умови, що розмір отвору витриманий точно). Потім неможливість виміряти й реалізувати в конструкції нейтронний потік з точністю вище е=2% знову дає значення ±111° ДО.

Нарешті, неточності розрахунку нагрівання від нейтронного й випромінювань викликають невизначеність інформації про розподіл потужності цих видів нагрівання (яка становить близько 6% загального рівня потужності), що відповідає ±0,33 при повному відхиленні температури 111° ДО. Всі чотири відхилення носять випадковий характер, і загальний очікуваний результат є їхнім середньоквадратичним значенням: ±222° ДО. Цю величину відхилення температури необхідно скласти з відхиленнями, які не носять випадкового характеру.